Equação de Cahn-Hilliard

Grupo: Arthur Dornelles, Bruno Zanetti, Gabriel De David, Guilherme Hoss

O objetivo deste trabalho é resolver computacionalmente a equação de Cahn-Hilliard, que descreve o processo de decomposição spinodal de uma mistura binária, utilizando o método FTCS (Forward Time Centered Space).

Decomposição Espinodal

Decomposição espinodal é o nome dado ao processo no qual uma pequena perturbação de um sistema faz com que, uma fase homogênea termodinamicamente instável, diminua sua energia e separe-se espontaneamente em duas outras fases coexistentes, esse é um processo que ocorre sem nucleação, ou seja, é instantâneo. Ela é observada, por exemplo, em misturas de metais ou polímeros e pode ser modelada pela equação de Cahn-Hilliard.

A Equação de Cahn-Hilliard

A equação de Cahn-Hilliard descreve o processo de decomposição espinodal de uma mistura binária. Consideraremos - de início - uma mistura binária de dois componentes A e B descritas pelas densidades $c_{a}(x,t)$ e $c_{b}(x,t)$, respectivamente. Além disso, podemos considerar que - para uma mistura binária - $c_{a}(x,t)+c_{b}(x,t)=1$ e portanto podemos simplificar para apenas uma concentração $c(x,t)$:

$c_{a}(x,t)=c(x,t),c_{b}(x,t)=1-c(x,t)$

Tendo isso em vista, o fluxo correspondente pode ser determinado como:

$J=-M\nabla (\mu _{B}-\mu _{A})$

Onde $M$ é um coeficiente de mobilidade e $\mu _{a}$ e $\mu _{b}$ são os potenciais químicos dos respectivos componentes. Em seguida, ao utilizarmos termodinâmica clásisca, podemos expressar a diferença entre os potenciais $\mu _{b}-\mu _{a}$ em função da variação de um potencial de energia livre que chamaremos de $\Upsilon [c]$:

$\mu _{b}-\mu _{a}={\frac {\delta \Upsilon [c]}{\delta c}}$

Utilizando essa equação em conjunto com a equação do fluxo chegamos em:

$J=-M\nabla {\frac {\delta \Upsilon [c]}{\delta c}}$

E, para alcançarmos a equação de Cahn-Hilliard, podemos simplesmente assumir que o sistema conserva as massas, ou seja:

${\frac {\partial c(x,t)}{\partial t}}=-\nabla .J$

Substituindo J pelo fluxo que encontramos anteriormente temos:

${\frac {\partial c(x,t)}{\partial t}}=\nabla .M\nabla {\frac {\delta \Upsilon [c]}{\delta c}}$