Grupo - Modelo de Szabó

De Física Computacional
Ir para: navegação, pesquisa

Integrante do grupo: Edson Mateus Signor (282004)

Introdução

Vemos corriqueiramente exemplos de movimentos coletivos na natureza como: cardume de peixes, bando de pássaros, células, etc. SZABÓ et al (2006) [1]criam um modelo com a finalidade de reproduzir tais comportamentos para queratócitos (células teciduais de cicatrização de feridas nas escamas de peixes). O diferencial deste modelo perante os outros é o fato de usar partículas autopropulsadas com uma interação intercelular de curto alcance muito simples. O objetivo é a partir deste modelo visualizar uma transição de fase cinética no movimento dos queratócitos, para isso definimos o chamado parâmetro de ordem, o qual mede quão ordenado está o sistema, e variamos o valor de ruído presente na representação da locomoção natural das células.


Experimento

Em SZABÓ et al (2006) [1] realizou-se um experimento com uma grande quantidade de células de tecido (queratócitos) a fim de visualizar a migração coletiva. À medida que as células migratórias aumentam, notou-se uma transição de fase cinética de um estado desordenado para um estado ordenado.


Gráfico 1: Migração coletiva de queratócitos para diferentes densidades. [2]


Observa-se no vídeo do grupo que para densidades pequenas as células apresentam um movimento aparentemente aleatório, já para uma densidade intermediária há a formação de pequenos clusters, porém não seguem um sentido de movimento em comum. Entretanto para uma alta densidade o movimento torna-se coletivo todos os queratócitos seguindo na mesma direção. Além disso, realizaram medidas experimentais do parâmetro de ordem médio do sistema para vários diferentes valores de densidades de células, a partir disso chegaram ao seguinte resultado:


Gráfico 2: Gráfico do parâmetro de ordem médio variando a densidade de células de queratócitos.[1]


Assim há mais uma evidência para a transição de fase cinética de um estado desordenado para um estado ordenado. Diante disso o modelo a partir de forças atrativas-repulsivas de curto alcance é suficiente para organizar um montante de células em um movimento coerente.


O Modelo

O modelo de Szabó foi construído a fim de interpretar os resultados experimentais e seu comportamento. O modelo para as queratócitos individualmente é baseado em células autopropulsadas, onde suas velocidades são constantes numa direção bem definida. Para o ruído da locomoção das células considera-se um ruído branco na direção da autopropulsão. Além disso, considera-se para a interação intercelular forças de curto alcance, onde o movimento coletivo dos queratócitos emerge partir delas. Considerando o sistema bi-dimensional descrevemos o movimento das N células com um movimento amortecido, logo:

  

Cada célula com mobilidade segue na direção da autopropulsão caso não sofra a ação das forças intercelulares.


Cálculo da autopropulsão

A direção de é dado pelo ângulo , mostrado na figura abaixo.


Gráfico 3: Esquematização das células de queratócitos para o modelo de Szabó.[1]


Assim, como a velocidade das células tentam ajustar sua direção (dado pelo ângulo ) com a de . Então atribuímos a ela uma força restauradora, caracterizada pela equação diferencial:

  

é o tempo de relaxação e é o ruído branco gaussiano da autopropulsão. Usando a fórmula do produto vetorial entre e  :

  

Chegamos, assim, na seguinte expressão para o ângulo :

  

Onde é o vetor unitário perpendicular ao plano de movimento dos queratócitos. Deste modo, para atualizarmos o valor de basta utilizarmos a seguinte expressão:

  


Cálculo das forças intercelulares

As forças entre os queratócitos são funções que dependem apenas das distâncias entre os centros de massa de cada um. Os dois principais critérios para a elaboração das forças foram: (i) As células devem ter um volume bem definido e apenas interagirem com os vizinhos mais próximos e (ii) para um certo valor de as células não devem mais interagirem. Assim considerou-se os queratócitos com um volume de raio , onde sofrem uma força repulsiva até uma distância , uma força atrativa entre as distâncias e e zero para maiores que . Então temos a seguinte forma:

  

Onde , , é o máximo valor da força repulsiva para e é o máximo valor da força atrativa para (Como pode ser visto na figura 4).


Gráfico 4: Gráfico das forças intercelulares.[1]


Com isso a dinâmica dos queratócitos está completa.


Resultados

Finalizado a dinâmica das células utilizou-se um programa em Python para simular os queratócitos para três diferentes valores de ruído. Porque além de apresentar uma transição de fase cinética variando a densidade (Como mostrado no experimento), também há uma transição variando a intensidade do ruído, ou seja, a potência natural da autopropulsão. Com isso, dado o programa obteve-se as seguintes simulações:


Gráfico 5: Simulação dos queratocitos para um ruído baixo.


Gráfico 6: Simulação dos queratocitos para um ruído intermediário


Gráfico 7: Simulação dos queratocitos para um ruído alto


Parâmetro de Ordem

Para visualizar a transição de fase cinética definiu-se um parâmetro de ordem onde é definido da seguinte maneira:

  
  


Neste parâmetro queremos basicamente medir o quão desordenado está o sistema. Então a ideia é somar vetorialmente as velocidades de cada célula - dividida pelos seus respectivos módulos, pois só nos interessa a direção - e normalizamos pela quantidade de células. Além disso, ainda se faz uma média temporal a fim de melhorar ainda mais a medida. Tal tipo de parâmetro foi definido porque, por exemplo, se o sistema está em um estado dito desordenado esperamos os queratócitos vagando em direção aparentemente aleatórias, logo se somarmos as velocidades a resultante será um vetor nulo, e o valor de tenderá a zero. Já quando o sistema estiver um estado dito ordenado, as células estarão em um movimento coletivo, ou seja, o módulo da velocidade resultante será diferente de zero, por conseguinte, o valor de tenderá a 1.

Resultado do Parâmetro de ordem

Antes de calcular o parâmetro fazendo a média temporal, temos que observar o gráfico da evolução temporal de (fazendo uso do programa em Python ):


Gráfico 8: Gráfico do parâmetro de ordem médio variando a densidade de células de queratócitos.


Nota-se que há um transiente, com isso então para realizar o cálculo da média apenas utiliza-se os valores de para a cima de 50 interações a fim de desprezar o transiente e obter uma melhor média. Feito isto, com um outro programa em Python temos o resultado obtido a partir das simulações:


Gráfico 9: Gráfico do parâmetro de ordem médio em função do ruído.


Assim, nota-se que se obteve um gráfico característico de uma transição de fase confirmando o que havíamos esperado. Fazendo uso de mais partículas pode-se chegar em um gráfico como o feito em SZABÓ et al (2006) [1].


Gráfico 10: Gráfico do parâmetro de ordem médio em função do ruído obtido por Szabó [1].


Códigos

Modelo de Szabó - Simulação dos queratócitos

Modelo de Szabó - Evolução temporal do parâmetro de ordem

Modelo de Szabó - Transição de fase


Bibliografia

  1. 1,0 1,1 1,2 1,3 1,4 1,5 1,6 B.Szabó, G. J.Szöllösi, B.Gönci, Zs.Jurányi, D.Selmeczi, and T.Vicsek. PHYSICAL REVIEW E 74, 061908 (2006)
  2. http://angel.elte.hu/~bszabo/collectivecells/