Grupo4 - FFT

A Transformada rápida de Fourier (em inglês Fast Fourier Transform, ou FFT) é um algoritmo que torna o cálculo da Transformada Discreta de Fourier (DFT) viável para a maior parte das aplicações.

Transformada Discreta de Fourier

Em muitas aplicações se tem informação sobre um conjunto de dados, ao invés de uma função contínua. A Transformada Discreta de Fourier transforma esse conjunto de dados em um conjunto de tamanho igual com informação sobre as frequências da função que satisfaz o conjunto de dados.

Para um conjunto de dados igualmente espaçados, pode-se, ao considerar os dados como um período de uma função periódica, cujo período normalmente é considerado entre $[-\pi ,\pi ]$ para facilitar o cálculo (e que pode sempre ser transformada em uma função nesse interválo), mostrar que a transformada discreta de Fourier pode ser dada pela equação:

$F_{k}=\sum _{n=0}^{N-1}f_{n}e^{-i2\pi nk/N}$

A sua inversa é, em paralelo ao caso da transformada contínua,

$f_{n}={\frac {1}{N}}\sum _{n=0}^{N-1}F_{k}e^{i2\pi nk/N}$

A transformada também pode ser expressa em forma vetorial, como

${\vec {F}}=\mathbf {W^{nk}} {\vec {f}}$ onde $\mathbf {W^{nk}}$ é definido como

$\mathbf {W^{nk}} ={\begin{bmatrix}e^{-2\pi i0\cdot 0/N}&e^{-2\pi i0\cdot 1/N}&\cdots &e^{-2\pi i0\cdot k/N}\\e^{-2\pi i1\cdot 0/N}&e^{-2\pi i1\cdot 1/N}&\cdots &e^{-2\pi i1\cdot k/N}\\\vdots &\vdots &\ddots &\vdots \\e^{-2\pi in\cdot 0/N}&e^{-2\pi in\cdot 1/N}&\cdots &e^{-2\pi in\cdot k/N}\end{bmatrix}}$

O cálculo dessa expressão leva em torno de $N^{2}$ passos para o resultado. Uma amostra com 3,000 pontos precisa de 9,000,000 operações para a transformada ser obtida, tornando a DFT inviável para aplicações rápidas.

Transformada Rápida de Fourier

É possível calcular a transformada com $NlogN$ passos. Para isso se dispõe de um algoritmo chamado Transformada Rápida de Fourier. Considera-se um conjunto de pontos $N=2^{p}$ (com $p$ inteiro, então, da definição da DFT

$F_{k}=\sum _{n=0}^{N-1}f_{n}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{N}}\cdot k\cdot n}$

podemos dividir o somatório em 2:

$F_{k}=\color {red}\sum _{n=0}^{N/2-1}f_{2n}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{N}}\cdot k\cdot 2n}\color {black}+\color {blue}\sum _{n=0}^{N/2-1}f_{2n+1}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{N}}\cdot k\cdot (2n+1)}$

$\color {black}F_{k}=\color {red}\sum _{n=0}^{N/2-1}f_{2n}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot k\cdot n}\color {black}+\color {blue}e^{-i{\frac {2\pi }{N}}k}\sum _{n=0}^{N/2-1}f_{2n+1}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot k\cdot n}$

$\color {black}F_{k}=\color {red}\sum _{n=0}^{N/2-1}f_{2n}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot k\cdot n}\color {black}+\color {blue}~C(k)~\sum _{n=0}^{N/2-1}f_{2n+1}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot k\cdot n}$

onde a soma em vermelho é a parte par e a soma em azul é a parte ímpar da transformada. As duas somas tem o mesmo expoente, que agora é dividido por $N/2$. Desse expoente, é evidente a relação entre o ponto $k$ e o ponto $k+N/2$

$e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot k\cdot n}=e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot (k+N/2)\cdot n}=e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot k\cdot n}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot N/2\cdot n}=e^{-i{\frac {2\pi }{N/2}}\cdot k\cdot n}\cdot 1$

Com essa relação, podemos ver que $F_{k}$ e $F_{k+N/2}$ tem o mesmo expoente e podem ser calculadas ao mesmo tempo. Mais que isso, a nova forma da transformada pode ser sucessivamente dividida, cada vez produzindo somas com limites menores.

Exemplo

Suponha que temos a função sinusoidal $a(t)=sin(2\pi \cdot 1Hz\cdot t)$ e fazemos quatro medidas no intervalo de 1 segundo, resultando em

$a_{0}=0.00$ $a_{1}=1.00$ $a_{2}=0.00$ $a_{3}=-1.00$

Com essas 4 medidas, podemos dividir a soma 2 vezes:

${\tilde {a_{k}}}=\sum _{t=0}^{3}a_{t}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{4}}\cdot k\cdot t}$

${\tilde {a_{k}}}=\sum _{t_{1}=0}^{1}a_{2t_{1}}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{2}}\cdot k\cdot t_{1}}+C_{k}^{1}\sum _{t_{1}=0}^{1}a_{2t_{1}+1}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{2}}\cdot k\cdot t_{1}}$

${\tilde {a_{k}}}=\sum _{t_{2}=0}^{0}a_{4t_{2}}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{1}}\cdot k\cdot t_{2}}+C_{k}^{2}\sum _{t_{2}=0}^{0}a_{4t_{2}+2}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{1}}\cdot k\cdot t_{2}}+C_{k}^{1}\sum _{t_{2}=0}^{0}a_{4t_{2}+1}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{1}}\cdot k\cdot t_{2}}+C_{k}^{3}\sum _{t_{2}=0}^{0}a_{4t_{2}+3}\cdot e^{-i{\frac {2\pi }{1}}\cdot k\cdot t_{2}}$

e como temos $C_{k}^{j}=(e^{-i{\frac {2\pi }{N}}k})^{j}$ podemos calcular

${\tilde {a_{0}}}=1.00\cdot C_{0}^{1}-1.00\cdot C_{0}^{3}=0.00+i0.00$

${\tilde {a_{1}}}=1.00\cdot C_{1}^{1}-1.00\cdot C_{1}^{3}=0.00-i2.00$

${\tilde {a_{2}}}=1.00\cdot C_{2}^{1}-1.00\cdot C_{2}^{3}=0.00+i0.00$

${\tilde {a_{3}}}=1.00\cdot C_{3}^{1}-1.00\cdot C_{3}^{3}=0.00+i2.00$