DM de potenciais descontínuos

Dinâmica molecular de potenciais descontínuos é uma abordagem computacional utilizada para determinar o movimento de partículas duras que só interagem por forças de contato. Assim, fica evidente a diferença entre o potencial Lennard-Jones pois este se baseia em uma interação de curto alcance, como é mostrado em DM: um primeiro programa. Para entender como as colisões ocorrem, conhecer a forma do potencial a ser estudado é vital. Como estamos considerando corpos rígidos, ou seja, que não sofrem deformação, percebe-se que a força de contato entre as partículas será infinita e o tempo de interação zero, o que torna impossível a descrição do problema a partir de uma integração de movimento simples. O método utilizado, a ser explicitado aqui, que resolve este problema é o evento dirigido.

Evento dirigido

A ideia do método para resolver o problema do força infinita é, ao invés de avançar o sistema em pequenos passos de tempo $dt$ , avançar a simulação conforme as colisões forem ocorrendo. Para isso deve-se encontrar o par de partículas $i,j$ que colidirá no menor intervalo de tempo entre todas as partículas, denotaremos tal intervalo por $dt_{min}$ , e, então, avançar o sistema. Neste ponto teremos dois objetos colados, portanto aqui deve ser feita a mudança de velocidades de tal forma a respeitar uma colisão elástica.

Fluxograma de um programa simples usando o método de evento dirigido com a otimização aqui explicitada.

Determinação do tempo de colisão

Os objetos a serem usados para o cálculo do tempo de colisão entre um par de partículas $i,j$ serão discos de raio $\sigma _{i}$ , $\sigma _{j}$ , de distância denotada por $\sigma$ . Portanto, segue que a condição de colisão é:

|{\vec {r_{i}}}(t+dt_{ij})-{\vec {r_{j}}}(t+dt_{ij})|=\sigma

Com $r_{i}$ sendo o vetor posição da partícula $i$ e $dt_{ij}$ o tempo de colisão entre as partículas $i,j$ . Tal condição nos leva a determinação de $dt_{ij}$ a partir da expressão:

dt_{ij}={\begin{cases}\infty &\quad {\text{se }}d<0\\\infty &\quad {\text{se }}\Delta r.\Delta v>0\\-{\frac {\Delta {\vec {r}}.\Delta {\vec {v}}+{\sqrt {d}}}{\Delta {\vec {v}}.\Delta {\vec {v}}}}&\quad {\text{nos demais casos}}\end{cases}}

Onde $d\equiv (\Delta {\vec {r}}.\Delta {\vec {v}})^{2}-(\Delta {\vec {v}}.\Delta {\vec {v}})(\Delta {\vec {r}}.\Delta {\vec {r}}-\sigma ^{2})$ , $\Delta {\vec {r}}={\vec {r_{i}}}-{\vec {r_{j}}}$ e $\Delta {\vec {v}}={\vec {v_{i}}}-{\vec {v_{j}}}$ .
Com isso, consegue-se determinar o valor de $dt_{min}$ encontrando o menor valor de $dt_{ij}$ .

Mudança de velocidade em uma colisão elástica

Para fazer a mudança de velocidades temos que considerar o caso de colisão elástica entre as partículas $i,j$ , sendo impulso dado por:

{\vec {J}}={\frac {2m_{i}m_{j}(\Delta {\vec {r}}.\Delta {\vec {v}})}{\sigma ^{2}(m_{i}+m_{j})}}\Delta {\vec {r}}

.

Assim, a variação de velocidades pode ser determinada por:

\Delta {\vec {v_{i}}}=-{\frac {\vec {J}}{m_{i}}}

e

\Delta {\vec {v_{j}}}={\frac {\vec {J}}{m_{j}}}

.

Otimização básica

Dado uma simulação de $N$ partículas, determinar o valor de $dt_{min}$ é da ordem de $N^{2}$ , ou seja, evitar fazer esse processo todo passo de tempo economiza grande parte do tempo computacional. Uma forma simples de fazer isso é determinar e armazenar o menor $dt_{ij}$ para cada partícula $i$ e o índice $j$ antes do loop temporal e a cada passo de tempo determinar o valor de $dt_{min}$ a partir dos $dt_{ij}$ armazenados. Assim, a cada passo de tempo seria necessário apenas atualizar o valor de $dt_{ij}$ das partículas $i,j$ e das que colidiriam com $i$ ou $j$ .

Implementação computacional

Segue a implementação computacional, na linguagem de programação C, a função utilizada para o cálculo de $dt_{ij}$ .

void calc_dt(double *xx, double *yy, double *vx, double *vy, double *deltat, int *colide, int i, int j){

  double delta_t = INF;
  double dx, dy, dvx, dvy;
  double drdr, dvdv, drdv;
  double d;
  double X, Y;
  double sigma = 2*raio;
	
  X = xx[i] - xx[j];
  dx = fmod(X, Lx) - rint(fmod(X, Lx)/Lx)*Lx;
  Y = yy[i] - yy[j];
  dy = fmod(Y, Ly) - rint(fmod(Y, Ly)/Ly)*Ly;

  dvx = vx[i] - vx[j];
  dvy = vy[i] - vy[j];
  
  drdv = dx*dvx + dy*dvy;
  drdr = dx*dx + dy*dy;
  dvdv = dvx*dvx + dvy*dvy;
  
  d = pow(drdv, 2) - dvdv*(drdr - pow(sigma, 2));

  if(d > 0 && drdv < 0){
    delta_t = (-1)*(drdv + sqrt(d))/(dvdv);
      if(delta_t < deltat[i]){
	deltat[i] = delta_t;
	colide[i] = j;
      }
  }

}

Onde foram definidos INF como um número computacionalmente grande e raio como o raio das partículas, em particular consideramos os raios de todas como iguais. Para realizar a troca de velocidades do par de partículas que colidem de forma a ser coerente com uma colisão elástica, confeccionou-se a função abaixo.

void switch_veloc(double *xx, double *yy, double *vx, double *vy, int i, int j, double *Jx, double *Jy){

  double dx, dy, dvx, dvy;
  double drdr, dvdv, drdv;
  double deltavx, deltavy;
  double sigma = 2*raio, sigma2 = pow(sigma,2), d;
  double X, Y;
	
  X = xx[i] - xx[j];
  dx = fmod(X, Lx) - rint(fmod(X, Lx)/Lx)*Lx;
  Y = yy[i] - yy[j];
  dy = fmod(Y, Ly) - rint(fmod(Y, Ly)/Ly)*Ly;

  dvx = vx[i] - vx[j];
  dvy = vy[i] - vy[j];
  
  drdv = dx*dvx + dy*dvy;
  drdr = dx*dx + dy*dy;
  dvdv = dvx*dvx + dvy*dvy;

  Jx[i] = drdv*dx/sigma2;
  Jy[i] = drdv*dy/sigma2;

  deltavx = Jx[i];
  deltavy = Jy[i];

  //TROCA VELOCIDADES DA PARTICULA i
  vx[i] -= deltavx;
  vy[i] -= deltavy;

  //TROCA VELOCIDADES DA PARTICULA j
  vx[j] += deltavx;
  vy[j] += deltavy;

}

Após alterar as velocidades basta avançar o sistema em $dt_{min}$ . Segue um exemplo de função.

void pos(double *xx, double *yy, double *vx, double *vy, double delta_t){

  int i;

  for(i = 0; i < (NP); i++){
    xx[i] = xx[i] + vx[i]*delta_t;
    yy[i] = yy[i] + vy[i]*delta_t;
  }

}

Plot exemplo de resultado de simulação. O par de partículas destacadas em vermelho são as colisoras.

Seguindo o fluxograma apresentado e utilizando as funções disponíveis chega-se, por exemplo, na animação ao lado, que mostra o decorrer da simulação conforme ocorrem as simulações.

Adição do campo gravitacional

A adição de um campo gravitacional uniforme nesta simulação é bastante simples, basta definir uma nova variável, a qual aqui será chamada de g, e atribuir um valor de sua escolha a ela. Vale lembrar que a força gravitacional aqui computada gera um campo uniforme, ou seja, é radial em relação a cada partícula do sistema, de modo que só há força atuando na direção $y$ , no sentido negativo de $y$ .

Como este campo só atua em $y$ , basta modificar as linha de código acima para adicionar um termo de tempo quadrático à variação da posição assim a linha de código fica: $yy[i]=yy[i]+vy[i]*delta_{t};$ e adicionar uma aceleração em $y$ nesta mesma parte do programa, de modo que haverá uma atualização na velocidade em $y$ de $-g*dt_{min}$ , ficando $vy[i]-=g*dt_{min}$ . Mais abaixo é possível ver uma animação de como fica o sistema com essas mudanças feitas.