Modelo de Potts - 2D

O Modelo

Modelo de Potts pode ser considerado uma generalização do Modelo de Ising. Enquanto no Ising, os spins podem assumir valores $1$ ou $-1$, no Modelo de Potts, os spins podem assumir valores que dependem de uma variavél $q$ da seguinte forma: $\theta _{n}={\frac {2\pi n}{q}}$. A quantidade $\theta _{n}$ nos fornece as possíveis orientações para os spins. Os valores que $n$ pode assumir são $n=0,1,2,...,q-1$. Dessa forma, um Modelo de Potts bidimensionaç com $q=10$ possui uma rede bidimensional de spins com 10 orientações diferentes.

Possibilidades de spin para $Q=2$.

Possibilidades de spin para $Q=3$.

Possibilidades de spin para $Q=4$.

O Hamiltoniano de interação, na ausência de campo magnético, pode ser escrito como

$H_{p}=-J\sum _{(i,j)}\delta (s_{i},s_{j})$

onde $J$ é a constante de acoplamento que determina a intensidade da interação e $\delta (s_{i},s_{j})$ é a delta de Kronecker, definida como 0 se $s_{i}=s_{j}$ e 1 se $s_{i}\neq s_{j}$.

Relação com o Modelo de Ising

O Modelo de Ising é obtido quando tomamos $q=2$ na expressão para $\theta _{n}$.

O Hamiltoniano de Ising pode ser escrito como o Hamiltoniano do Potts mais uma constante aditiva $H_{I}=H_{p}+\sum _{(i,j)}{\frac {J}{2}}=-J\sum _{(i,j)}\delta (s_{i},s_{j})+\sum _{(i,j)}{\frac {J}{2}}=-{\frac {J}{2}}\sum _{(i,j)}(2\delta (s_{i},s_{j})-1)$

Se incluírmos o campo magnético, o Hamiltoniado fica $H_{p}=-J\sum _{(i,j)}\delta (s_{i},s_{j})-\sum _{i}{\frac {1}{\beta }}h_{i}s_{i}$

Algoritmo de Metropolis

Vamos implementar o Modelo de Potts utilizando o algoritmo de Metropolis.

O algoritmo de Metropolis é um método de Cadeia de Markov Monte Carlo (MCMC) para obter amostras aleatórias a partir de uma distribuição de probabilidade da qual a amostragem direta é difícil. O procedimento para a implementação do algoritmo é apresentado abaixo.

1. Inicialize

a) Escolha um estado inicial $x_{0}$;

b) Coloque $t=0$

2. Itere

a) Gere um estado candidato aleatório $x'$ de acordo $g(x'|x_{t})$

b) Calcule a probabilidade de aceitação $A(x',x_{t})=min\left(1,{\frac {P(x')}{P(x_{t})}}{\frac {g(x_{t}|x'}{x'|x_{t}}}\right)$

c) Aceite ou rejeite:

1) Gere um número aleatório uniforme $u\in [0,1]$;

2) E se $u\leq A(x',x_{t})$, aceite o novo estado e defina $x_{t+1}=x'$;

3) E se $u>A(x',x_{t})$, rejeite o novo estado e copie o estado antigo para frente $x_{t+1}=x_{t}$;

4) Incremente: coloque t = t + 1

Em nosso caso, a distribuição ${\frac {A(x,x')}{A(x',x)}}$ é $e^{-\beta \Delta E}$, onde $\Delta E=E_{x'}-E_{x}$.

Resultados das simulações

Energia

Energia em cada MCS para Q indo de 2 até 10 e L = 64 utilizando algoritmo de Metropolis.
Energia média por MCS para Q = 2 e L = 64.	Energia média por MCS para Q = 3 e L = 64.
Energia média por MCS para Q = 4 e L = 64.	Energia média por MCS para Q = 5 e L = 64.
Energia média por MCS para Q = 6 e L = 64.	Energia média por MCS para Q = 7 e L = 64.
Energia média por MCS para Q = 8 e L = 64.	Energia média por MCS para Q = 9 e L = 64.
Energia média por MCS para Q = 10 e L = 64.	Energia média por MCS para Q = 100 e L = 64.

Magnetização

Magnetização em cada MCS para Q indo de 2 até 10 e L = 64 utilizando algoritmo de Metropolis.
Magnetização média por MCS para Q = 2 e L = 64.	Magnetização média por MCS para Q = 3 e L = 64.
Magnetização média por MCS para Q = 4 e L = 64.	Magnetização média por MCS para Q = 5 e L = 64.
Magnetização média por MCS para Q = 6 e L = 64.	Magnetização média por MCS para Q = 7 e L = 64.
Magnetização média por MCS para Q = 8 e L = 64.	Magnetização média por MCS para Q = 9 e L = 64.
Magnetização média por MCS para Q = 10 e L = 64.	Magnetização média por MCS para Q = 100 e L = 64.

Códigos utilizados

Metropolis - Potts 2D

Referências

D. P. Landau, K. Binder. A Guide Monte Carlo Simulations in Statistical Physics. Cambridge University. New York. 2000.

L. M. Barone, E. Marinari, G. Organtini, F. Ricci-Tersengui. Scientific Programming: C-Language, Algorithms and Models in Science. World Scientific. Singapore. 2013.