Equação de Lotka-Volterra Competitiva Estocástica

Introdução

As Equações de Lotka-Volterra fornecem um modelo para a previsão de sistemas biológicos considerando diversas relações entre populações. Exploraremos no vigente trabalho a relação de competitividade, juntamente da adição de um termo estocástico multiplicativo. Dividiremos, para tanto, o trabalho em três partes principais, considerando duas e três populações, mostrando os gráficos de evolução temporal do número de indivíduos de cada espécie e os espaços de fase, e generalizando para N populações. Em todas as etapas serão mostrados os resultados considerando e desconsiderando o ruído para fins comparativos.

Equações para Duas Populações

Como uma primeira análise, considerando somente duas populações distintas, vamos explorar o modelo logístico, partindo das Equações de Lotka-Volterra, de duas espécies disputando um território, que pode ser descrito pelo seguinte par de relações:

${\frac {dx_{1}}{dt}}=r_{1}x_{1}\left(1-{\frac {x_{1}+\alpha _{12}x_{2}}{K_{1}}}\right)$

${\frac {dx_{2}}{dt}}=r_{2}x_{2}\left(1-{\frac {x_{2}+\alpha _{21}x_{1}}{K_{2}}}\right)$

Nesse par, $x_{1}$ e $x_{2}$ representam as duas populações consideradas; $r_{1}$ e $r_{2}$ indicam o crescimento inerente per-capita, a capacidade de uma espécie em se reproduzir; $K_{1}$ e $K_{2}$ retratam a capacidade de carga, o número de indivíduos limite que o meio ambiente consegue suportar considerando o nicho ecológico ao que a espécie pertence; e $\alpha _{12}$ e $\alpha _{21}$, o efeito que a espécie um tem na espécie dois e vice-versa.

Para a adição de ruído ao sistema, vamos supor que o termo estocástico seja incorporado em cada equação de maneira a afetar somente a população $x_{1}$ ou a população $x_{2}$, ou seja, estamos considerando que o ruído atinja cada população de maneira proporcional a sua quantidade de indivíduos em determinado período de tempo. Como um exemplo prático, podemos pensar no termo estocástico como a presença de um agente externo que infecte uma das populações isoladamente. Claro que o efeito resultante de existir uma doença se espalhando na espécie $x_{1}$ afeta o crescimento da espécie $x_{2}$, entretanto esse efeito não é direto, sendo uma consequência da correlação entre o par de equações.

Além disso, antes de de fato colocarmos o fator estocástico nas equações, precisamos de explicar qual o tipo de ruído a ser inserido. Para tanto, será introduzido o ruído branco, que é definido a partir de suas propriedades estatísticas que configuram sua média e sua função de correlação temporal, podendo ser expressas matematicamente por

$<\xi (t)>=0$

$<\xi (t_{1})\xi (t_{2})>=\delta (t_{2}-t_{1})$

A primeira relação indica que o ruído branco possui média igual a zero, enquanto que a segunda indica o fato de os ruídos considerando diferentes tempos são independentes e, sendo assim, dá o nome branco ao ruído, pois a intensidade espectral de um processo estocástico é a Transformada de Fourier da função de correlação, sendo ela constante por se tratar de uma Delta de Dirac, logo todas as frequências estão presentes com mesma intensidade, com branco fazendo uma analogia a essa característica.

Portanto, podemos reescrever as relações supracitadas considerando o ruído como

${\frac {dx_{1}}{dt}}=r_{1}x_{1}\left(1-{\frac {x_{1}+\alpha _{12}x_{2}}{K_{1}}}\right)+x_{1}\beta {_{1}}\xi {_{1}}(t)$

${\frac {dx_{2}}{dt}}=r_{2}x_{2}\left(1-{\frac {x_{2}+\alpha _{21}x_{1}}{K_{2}}}\right)+x_{2}\beta {_{2}}\xi {_{2}}(t)$

com $\beta _{1}$ e $\beta _{2}$ sendo as amplitudes dos ruídos e $\xi _{1}(t)$ e $\xi _{2}(t)$ os ruídos brancos.

Método da Integral de Itô

Para então resolvermos as equações numericamente, vamos recorrer ao cálculo diferencial estocástico. Iniciamos, para esse fim, tomando a forma de Langevin

$dX=A(X(t),t)dt+B(X(t),t)\xi (t)dt$

Deveríamos, como próxima etapa, integrar ambos os lados da equação da seguinte forma

$\int _{X}^{X+\Delta X}dX'=\int _{t}^{t+\Delta t}A(X(t'),t')dt'+\int _{t}^{t+\Delta t}B(X(t'),t')\xi (t')dt'$

Como não podemos resolvê-la pelos métodos convencionais, pois $\xi (t)$ torna a função não diferenciável apesar de ser contínua, utilizamos a relação

$B(X(t'),t')=B\left({\frac {X(t')+X(t'+\Delta t')}{2}},t'\right)$

Agora, tomando a integral, ficamos com a aproximação

$\Delta X(t)=A(X(t),t)\Delta t+B\left(X(t)+{\frac {1}{2}}\Delta X(t),t\right)\Delta W(t)$

Por seguinte, expandimos B em série de Taylor, excluímos o termo de ordem maior que dt e fazemos a substituição $\Delta t$ por $\Delta W^{2}$

$dX(t)=\underbrace {\left(A(X(t),t)+{\frac {1}{2}}{\frac {\partial B}{\partial X}}B(X(t),t)\right)} _{A^{(I)}(X(t),t)}dt+B(X(t),t)\bullet dW(t)$

Com isso, temos que a Equação de Itô é dada por

$dX(t)=A^{(I)}(X(t),t)dt+B(X(t),t)\bullet dW(t)$

Equações para Três Populações

${\frac {dx_{1}}{dt}}=r_{1}x_{1}\left(1-{\frac {x_{1}+\alpha _{12}x_{2}+\alpha _{13}x_{3}}{K_{1}}}\right)$

${\frac {dx_{2}}{dt}}=r_{2}x_{2}\left(1-{\frac {x_{2}+\alpha _{21}x_{1}+\alpha _{23}x_{3}}{K_{2}}}\right)$

${\frac {dx_{3}}{dt}}=r_{3}x_{3}\left(1-{\frac {x_{3}+\alpha _{31}x_{1}+\alpha _{32}x_{2}}{K_{1}}}\right)$

Equações para N Populações

${\frac {dx_{i}}{dt}}=r_{i}x_{i}\left(1-{\frac {\sum _{j=1}^{N}\alpha _{ij}x_{j}}{K_{i}}}\right)$

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